Лазеры оптические квантовые генераторы излучения. Рассмотрим еще раз излучение газа, достаточно разреженного для того, чтобы можно было не считаться с влиянием взаимодействия атомов на допустимые энергии стационарных состояний. Вследствие действия внешних факторов и соударений хотя и редких атомов друг с другом часть атомов может перейти в возбужденное состояние с энергией Е1. Мы не можем указать, когда какой атом осуществит такой переход. Но для многочисленного коллектива атомов можно утверждать, что имеется определенная вероятность такого перехода. Если в единичном объеме имеется N1 атомов в состоянии 1, то число атомов, переходящих в некоторое возбужденное состояние 2 за время dt, есть. A1. 2 определяет вероятность перехода. Но возбужденные атомы могут вернуться в исходное состояние, излучив энергию Е2Е1 причем, если вероятность обратного перехода равна A2. Ni. 0 концентрация атомов в момент t0. Поэтому для получения, например, интерференции требуется создание определенных условий расщепление луча на два раздельных, которые затем снова налагаются друг на друга, пройдя различный оптический путь. Но еще в 1. 91. 6 г. Эйнштейн указал на возможность другого типа излучения вынужденного стимулированного. Оно возникает в том случае, если атомы находятся в переменном электромагнитном поле, от которого могут получать дополнительную энергию. Число атомов, поглощающих эту энергию, пропорционально плотности энергии поля w, числу наличных невозмущенных атомов N1 и промежутку времени dt. Однако под влиянием поля возбужденные атомы могут отдавать избыточную энергию в виде излучения, и число таких атомов будет равно. N2 число возбужденных атомов, B1. В2. 1 соответствующие вероятности переходов, характерные для вынужденного поглощения и излучения. У ряда веществ время пребывания электронов в атомах на некоторых энергетических уровнях относительно велико до 1. Пусть уровень W1 рис. Пусть, кроме того, имеется много уровней с энергиями W. Воздействуем на вещество некогерентным излучением с энергией фотонов W. Так как время пребывания в состоянии 2 велико, то здесь может накопиться значительное число атомов. Если их будет больше, чем в состоянии 1 N2 N1 неравновесная заселенность, или если просто число переходов из состояния 2 в состояние 1 будет превышать число переходов из состояния 1 в состояние 2 накачка таких переходов не вызывает, так как не содержит соответствующих им фотонов, то излучение энергии с характерной частотой. Опираясь на результаты этих исследований, Т. Мейман США в декабре 1960 г. С созданием оптического квантового генератора на рубине возникло. Возбуждение атомов, в них происходит светом интенсивного газового разряда. Активную среду с неравновесной заселенностью энергетических уровней атомов помещают между двумя строго параллельными зеркалами S1 и S2, рис. Обычно одно из параллельных зеркал, например S1 отражает свет практически полностью, другое делается полупрозрачным. VBavo-H02g/m425be796.png' alt='Оптические Квантовые Генераторы Реферат' title='Оптические Квантовые Генераторы Реферат' />КВАНТОВЫЕ ГЕНЕРАТОРЫ И УСИЛИТЕЛИ электронные устройства для получения и или усиления когерентных электромагнитных волн см. КОГЕРЕНТНОСТЬ, работа которых основана на. Квантовые генераторы оптического диапазона называются лазерами. Квантовые усилители, атомные и. В зависимости от того, какую длину волны излучает квантовый генератор, он может называться поразному мазер микроволновой диапазон лазер оптический. На базе квантового усилителя можно получить оптический генератор, если часть выходной энергии возвращать на вход, то есть когда возникает самовозбуждение. Физика рефераты, конспекты, шпаргалки, лекции, семинары. Устройство и принцип действия квантового генератора. Рожденные в усиливающей среде фотоны, летящие почти перпендикулярно поверхности зеркал, испытывают между ними многократное отражение и тем самым усиливают эффект вынужденного излучения. Поэтому из полупрозрачного зеркала S2 выходит очень узкий, почти параллельный пучок когерентного линейно поляризованного света. Его когерентность настолько совершенна, что все интерференционные и дифракционные опыты можно производить прямо с этим пучком, не прибегая к предварительному диафрагмированию. Плотность мощности импульсного вынужденного излучения Может быть при необходимости сделана весьма большой например, она может превышать плотность мощности солнечного излучения в тысячи раз. Но Солнце дает практически непрерывный спектр, а лазер весьма монохроматическое излучение ширина лазерной спектральной линии в десятки тысяч раз меньше ширины линий обычных монохроматических источников света. Басовым и А. Прохоровым СССР, а также Ч. Таунсом США. Оптические лазеры появились позже в 1. К настоящему времени лазеры реализованы в широкой области частот от видимого света до миллиметровых волн. Оптические Квантовые Генераторы Реферат КраткоВ качестве активных сред используются сотни веществ газы смесь гелия и неона, твердые вещества рубин и др. При определенных условиях устройства, основанные на неравновесной заселенности атомных систем, могут использоваться не только для генерации, но и для усиления света. Layf Color Kataloq тут. При обычных световых мощностях характеристики вещества. Уравнения, описывающие распространение волны, линейны. В частности, поэтому частота электрической волны не изменяется. Но в световой волне современных сверхмощных лазеров электрические поля столь велики, что существенно влияют на распределение зарядов в атомах и молекулах. Это вызывает изменение характеристик среды уравнение волны становится нелинейным, условия распространения усложняются. В частности, может возникнуть изменение частоты волны. Благодаря большой плотности энергии становится возможным двухфотонный процесс молекула поглощает последовательно два фотона, а потом сразу возвращаете и невозмущенное состояние, излучая фотон двойной частоты. Так, под влиянием инфракрасного излучения мощного лазера возникает рассеянный свет удвоенной частоты зеленый. Разумеется, при нелинейных процессах меняются и другие характеристики показатель преломления, коэффициент поглощения света и т.